При предыдущем рассмотрении циклов Стирлинга и Шмидта предполагалась идеальная регенерация теплоты. Это достигается в том случае, когда одна из двух температур рабочего тела, либо на входе в насадку регенератора (температура ТЕ в конце процесса расширения), либо на выходе из нее (температура Тс в конце про­цесса сжатия), остается постоянной. Это возможно тогда, когда процессы протекают бесконечно медленно либо коэффициент тепло­отдачи или поверхность теплообмена — бесконечно большие вели­чины, а также в тех случаях, когда теплоемкости рабочего тела и насадки соответственно равны нулю и бесконечно большой величине.

И в’цикле Стирлинга, и в цикле Шмидта мгновенные значения давления в насадке одни и те же, поскольку идеальный регенератор не имеет гидравлического сопротивления. Кроме того, для цикла Стирлинга свободный объем насадки принимается равным нулю, а в цикле Шмидта свободный объем считается независимо выбран­ным параметром и составляет часть общего свободного объема си­стемы.

! Характер температурного поля в насадке регенератора для обоих циклов несуществен и обычно описывается линейной функцией по длине насадки. Для цикла Шмидта это обстоятельство является важным, поскольку эффективная температура мертвого объема TD Всегда рассчитывается как среднеарифметическое постоянных тем­ператур ТЕ и Тс.