Сильное воздействие на пламя могут оказать скрещенные элек­трическое и магнитное поля. Схематически такое течение показано на, рис. 9-1.

Расчет течения для случая Е > иВ и, следовательно, / = оЕ может быть выполнен аналогично предыдущему.

Для автомодельного решения, помимо задания зависимости

Магнитного поля от координаты х в виде В = В0/f х, следует при­нять также и для электрического поля Е = EJ ]/ х. При этом как исходные уравнения, так и уравнения в переменных Дородницына остаются теми же, что и в предыдущей задаче. Иной вид примут только уравнения баланса сил и тепла для эффективной зоны:

[l-fL _ *L| ] = ,ЕВЫ. 0-25)

LI ду ф1 ду |ф2_1

№ф/)ф = + 1. (9-26)

°У |ф1 LI ду ф! ду |ф2]

Тогда как граничные условия не изменятся. Сохранятся теми же выражения для безразмерных’ профилей скорости, температуры и концентраций в областях по обе стороны от эффективной зоны взаи­модействия. Из этих выражений с учетом равенств (9-7) — (9-15) и (9-20) можно получить выражения, определяющие значения ско­рости и температуры внутри зоны взаимодействия:

= 0,5 {(1 + т) Г1 + erf (фф) +

" + оо ( L 1+mJ

+______ Lr^’CH)______________ ————————— (9-27)

[erf (Ф)]ф erf [(Фф 1/Рг)]ф (1 — 2ГФ0) (Гф — 1) 1 + « j

Н

Г» 9

1—erf (ффі/Sc)

(erf (Ф)1ф (1 — 2Тфв) (Тф — 1)

Pr 1 — erf2 (фф V Рг) причем безразмерные параметры Nly х, Q определяются формулами: aEaBaL

Q

Первый из них характеризует отношение объемной электромагнит­ной силы к динамическому давлению, второй — отношение джоу-

Лева тепла к плотности потока химической энтальпии, а тре­тий — отношение энтальпии еди­ницы массы газа к химической

Энтальпии. Эти три параметра Nlt *, Q определяют значения тем­пературы и скорости в зоне горения. В зависимости от приложен­ного электрического поля параметр может принимать поло­жительное или отрицательное значение, так что возможно как ускорение, так и торможение газа в зоне взаимодействия с полем. Торможение факела привело бы, по-видимому, к резкому сокра­щению его длины.

Результаты расчета скорости в эффективной зоне в зависимости от напряженности электрического поля представлены на рис. 9-5. На нем нанесена серия кривых иф = f (*), рассчитанных для раз­личных значений теплотворности газа. Зависимость температуры в зоне горения от напряженности электрического поля приведена на рис. 9-6. На рис. 9-7 показано распределение скорости и темпе-

Ратуры в поперечных сечениях пограничного слоя при различных значениях магнитной индукции и напряженности электрического поля для весьма малых значений параметра х, что физически со­ответствует сгоранию высококалорийных смесей при умеренных значениях поля и различных значениях параметра Nt. В этом слу­чае профиль температуры практически не изменяется, а профиль скорости претерпевает заметные изменения. Расчет показывает, что скрещенные поля могут ускорить (большие положительные зна­чения N1 > 0) или замедлить (большие отрицательные значения Nt) течение газа.

На рис. 9-8 показано для двух значений х влияние электриче­ского поля. С ростом поля фронт пламени смещается во внешнюю сторону пограничного слоя.

Как видно из этих примеров, с помощью скрещенных электри­ческого и магнитного полей можно в сравнительно широких пре­делах воздействовать на температурный режим и аэродинамику диффузионного газового факела. Разумеется, что в рассмотренных примерах не учитывается возможное в принципе влияние полей на скорость реакций горения.