Для теоретического исследования продольных акус­тических колебаний в опытных установках, двигателях или топках иадо задаться некоторой идеализированной схемой. При теоретическом анализе рассматриваемого явления будем считать, что все перечисленные выше устрой­ства допускают сведение их к длинной цилиндрической трубе, которую можно разбить на ряд участков, разделен­иях короткими зонами, внутри которых происходит процесс теплоподвода. Движущийся по этим участкам газ […]

В предыдущей главе было рассмотрено возбуждение колебательной системы при реализации элемептарпых процессов в зоне теплоподвода. Рассмотрим в настоящем параграфе метод построения границ устойчивости наподобие тех, которые строились в § 12, но теперь для процесса в зопе теплоподвода, который не является элементарным. Однако предвари­тельно получим некоторые следствия из найденных в на­стоящей главе выражений. Прежде всего следует […]

Большое число механизмов обратной связп, описан­ных в гл. VII, н возможность перехода от одного меха­низма возбуждения к другому в одном опыте, о котором шла речь в предыдущем параграфе, ставят вопрос о за­кономерностях, определяющих механизм возбуждения и поддержания колебаний в каждом конкретном случае. Совершенно ясно, что условия опыта определяют неко­торое множество вероятных механизмов обратной связи. Так, […]

Ниже будут использованы три способа записи пере­менных, которые лучше пояснить на примере. Пусть рас­сматривается изменение двух переменных sr. и у: Из приведенных выражений видно, что рассматри­ваются две переменные, одинаково изменяющиеся во вре­мени, но имеющие разные начальные амплитуды (,гл и у0) и разные начальные фазы (ср п г|>). Запись изменится следующим образом, если исполь­зовать комплексные числа: […]

Настоящий параграф посвящен рассмотрению диа­грамм устойчивости для некоторых типичных случаев. Основной задачей будет анализ изменения конфигурации граииц устойчивости в зависимости от особенностей про­цесса теплоподвода в зоне а. Однако прежде чем переходить к такому апализу, сделаем одно замечание. Приведенная на рис. 27 диаграмма является характер — ной для случая возбуждения колебаний теилоподводом (У = 0. Следует […]

Выше уже говорилось о том, что в зависимости от кон­кретных обстоятельств вибрационное горение (возбужде­ние акустических колебаний теилоподводом вообще) мо­жет быть процессом, который желательно организовать, R. В. ІМушснбих либо нежелательным явлением, с которым следует бо­роться. Поэтому практический интерес могут иметь обе постановки задачи — как сознательное возбуждение ви­брационного горения, так и решительная борьба с этим явлением. […]

При изучении процессов, связанных с возбуждением акустических колебаний путем нодвода тенла к движу­щемуся газу, нельзя пользоваться обычными уравнениями акустики. Это связано с тем, что уравнения акустики по­лучают, предполагая, во-первых, отсутствие какого-либо движения среды (воздуха) кроме движения, непосред­ственно связанного с распространением звуковых волн, и, во-вторых, считая среду изоэнтроппчной. Необходимые для исследования псходиые уравнения получим нутем линеаризации […]

В заключение настоящей главы верпемся ещё раз к во­просу об источниках энергии, необходимой для возбужде­ния акустических колебаний. В предыдущей главе было показано, что при известных предположениях о характере теплоподвода можпо указать на два принципиально раз­личных источншча энергии акустических колебаний, а в § 18 этот вывод был распространен и на более общий случай произвольного процесса горения […]

Если рассмотренные в предыдущих параграфах про­цессы вибрационного горения были в той или иной сте­пени связаны с подвижностью фронта пламени, то клас­сическим примером системы, в которой подвижность поверхности теплопровода совершенно исключена, яв­ляется труба Рпйке. Кроме того, устанавливаемая в та­кой трубе сетка настолько топка, что можно пренебрегать ее протяженностью в направлении осп трубы и поэтому полагать объем […]

Система уравнений (3.4) может быть упрощена путем исключения одной из переменных прп помощи конечного соотношения, приведенного в последней строке. Выразив 6q из четвертого уравнеиия и подставив его во второе, получим равенство " лГ 0 Эх ) Ср ^ <?г faj 1 Аг Второе слагаемое в левой части которото равно нулю в силу третьего уравнения системы […]