Поместив у закрытого конца трубы начало отсчета координат, получим краевое условие v^O (£=0). Другим словпвм, очевидно, будет р = 0 (£—1). Не рассматривая пока П])одссса горения, вычислим эшору стоячей волны давлеиня в такой трубе. По уравнениям (4.13) п (4.14), обозначив Ар=р0, найдем Здесь уже положено Р = Переход от размерных Баннії по длине камеры п-оратшя. […]

Решение (4.13) показывает, что в каждой точке трубы давление н скорость колеблются одинаковым образом во времепн. При этом амплитуды колебанпй могут быть разными и зависят от координаты Движенпе такого типа принято называть стоячей волной. Сечения, в кото­рых перемепные р и v во все моменты времени равны нулю, называют узлами стоячей волны, а сечения, в кото­рых […]

В настоящей главе рассматривается та же задача, что н в предыдущей, опускается лишь предположение об отсутствии потерь акустической эпергии. Потери, которые сопутствуют акустическим колебаниям, можно условно разбить на две группы; потерп внутренние, свя­занные с силами вязкости и теплопроводности, действую­щими внутри трубы, и внешние потерп, связанные с ‘излу­чением колебательной энергии во внешнюю среду. Здесь будет рассмотрен […]

Среди различных типов реактивных двигателей, используемых современной техникой, определенную область применения имеют прямоточные воздушно-реак­тивные двигатели. Схематически такой двигатель изобра­жен на рпс. 109. Отличительными особенностями этих Рис. 109. Схема прямоточного воздушно реактив­ного двигателя. Двпгателей надо считать следующие: во-первых, для сжигания горючего используется воздух, а во-вторых, давление этого воздуха пе повышается в различного рода компрессорах, имеющих механический […]