Цикл Стирлинга, приведенный отношениях более простым, чем 27 А) Полость Регенератор Полость расширения Г сжатия На рис. 2-3, является в некоторых цикл Карно. Рассмотрим цилиндр, имеющий два противоположно расположенных поршня с помещенным между ними регенератором. Регенератор можно рассматривать как некую термодинамическую «губку», обладающую способностью поочередно поглощать и отдавать теплоту. Chi представляет собой металлическую ~ насадку, […]
Архивы рубрики ‘Машины, работающие по циклу Стирлинга’
ОПТИМИЗАЦИЯ ПАРАМЕТРОВ КОМПОНОВКИ


Из приведенных выше уравнений для цикла Шмидта очевидно, что полезная мощность за цикл и тепловые нагрузки на теплообменники, определяемые в зависимости от общего вытесняемого объема VT, есть линейные функции частоты вращения вала двигателя N, Давления рабочего тела рмакс и габаритов двигателя. Влияние же четырех основных параметров т, K, а и X на характеристики двигателя менее […]
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ


Результаты расчетов регенераторов, удовлетворяющих вышеизложенным условиям, Могут быть представлены различными зависимостями. Представляет интерес ряд кривых, полученных Хаузе- Ном, приведенных на рис. 7-7. Их можно дополнить аналогичными кривыми, рассчитанными Джонсоном, Саундерсом и Смо — леником. Эти кривые показывают, что эффективность регенератора зависит от двух безразмерных параметров, называемых (по Хаузену) приведенной длиной Л и приведенным периодом Я. […]
Подводные энергетические системы


По-видимому, двигатели Стирлинга могут быть применимы для различных подводных энергетических систем, где,- требуется либо электрическая, либо механическая энергия для периодического или непрерывного режима работы. Системы с двигателем Стирлинга с радиоизотопным источником теплоты имеют более высокий общий к. п. д. преобразования, чем конкурирующие термоэлектрические системы. Двигатели с неизотопным источником теплоты выгодны с точки зрения их универсальности […]
ЦИКЛ ЭРИКСОНА


В цикле Эриксона регенеративные процессы подвода и отвода теплоты при постоянных объемах, о которых говорилось выше, заменяются регенеративными процессами подвода и отвода теплоты при постоянных давлениях. Это приводит к циклу, изображенному на р, V- и Т, 5-диаграммах (рис. 2-5). Для одних и тех же значений давления, объемов и температуры термический к. п. д. цикла Эриксона […]
РЕЗУЛЬТИРУЮЩИЕ ГРАФИКИ


Несмотря на всю пользу приведенных на рис. 5-5 диаграмм, легко представить, что существует бесконечное множество различных сочетаний конструктивных параметров. Искать варианты оптимальных сочетаний параметров — дело утомительное. Для преодоления указанных трудностей строятся результирующие графики, подобные тем, что приводятся соответственно для двигателей на рис. 5-7 и для холодильных машин на рис. 5-8. Х=0,1; 0,25; 0,5; 1,0; […]
ПРИМЕНЕНИЕ ТЕОРИИ К РЕГЕНЕРАЦИИ В МАШИНАХ СТИРЛИНГА


Вышеизложенная теория работы регенератора была вначале развита для ожижительных и газоразделительных установок, а также для воздухоподогревателей котлоагрегатов. Эти установки громоздки, в них обычно используются два регенератора: один для нагрева, другой для охлаждения потока газа. Периоды нагрева и охлаждения (времена дутья) весьма велики: от десяти минут до нескольких часов. Позднее эта теория была переработана и распространена […]
Солнечные энергетические установки


По-видимому, существует практически неограниченный рынок для небольших двигателей, работающих на солнечной энергии (для использования в тропических странах) и служащих приводом водяных ирригационных насосов и электрогенераторов малой мощности, заряжающих аккумуляторы для освещения в ночное время. Эта область применения двигателей Стирлинга не нова; Финкельштейн (1959 г.) приводит пример одного из первых двигателей Стирлинга, работавшего на солнечной энергии […]
ЦИКЛ СТИРЛИНГА ДЛЯ ТЕПЛОВОГО ДВИГАТЕЛЯ


Ранее было отмечено, что подвод теплоты в цикле осуществляется при некоторой высокой температуре Тмакс. Часть теплоты превращается в работу, а часть отводится при низкой температуре Тмнн. Описанный выше цикл относится к тепловому двигателю, в котором получение полезной работы связано с подводом теплоты "от высокотемпературного источника энергии и ее отводом при низкой температуре.
РАБОЧЕЕ ТЕЛО


В теории Шмидта физические свойства рабочего тела не рассматриваются, за исключением свойств идеального газа, подчиняющегося характеристическому газовому уравнению состояния PV — = RT. Допущения, на которых основывается эта теория, подразумевают использование идеализированного рабочего тела со свойствами, не встречающимися в природе. Предположение об отсутствии гидравлического сопротивления осуществимо только в том случае, если рабочее тело имеет нулевую […]