Общим для задач, рассмотренных в первой части книги, было предположение о бесконечно большой скорости реакций горения. Оно позволило исключить из рассмотрения объемные источники тепла и вещества и при введении понятия о фронте пламени по­строить замкнутую систему газодинамического расчета факела при сжигании предварительно не перемешанных газов. Как будет по­казано в следующей главе, аналогичная система уравнений для […]

Наряду с методом эквивалентной задачи теории теплопроводности (ко­торый будет использован также в следующей главе при анализе теплового режима факела конечного размера) при расчете турбулентного факела на­ходят применение другие методы расчета теории турбулентных струй [Л. 1; 22 и др. ]. Особенно это относится к расчету так называемых автомодельных течений — начального и основного участков турбулентной газовой […]

Л. А.ВУЛИС Ш. А.ЕРШИН Л. П.ЯРИН Много лет назад в беседе с учениками (в числе которых был пи­шущий эти строки) о новой тогда теории турбулентных струй Геор­гий Федорович Кнорре назвал ее хорошей основой для изучения: факела. В более поздние годы он не раз возвращался к этому й говорил, что в сочетании методов теории струй. и […]

При обсуждении особенностей турбулентного горения газа [Л. 49; 52; 65; 78; 98; 100] на первый план, как правило, выдви­гаются вопросы интенсификации процессов переноса (теплопровод­ности и диффузии) под влиянием турбулентных пульсаций скоро­сти. Обсуждаются, в частности, искривления поверхности фронта пламени вплоть до так называемого эстафетного распространения его путем заброса горящих молей в свежую смесь и т. п. […]

Сжигание предварительно не перемешанных компонентов горю­чей смеси (топлива и окислителя) представляет собой наиболее распространенный в технике способ организации топочного про­цесса. При интенсивном горении, протекающем при достаточно высокой температуре, скорость химических реакций настолько возрастает, что сколь-нибудь длительное существование смеси топ­лива и окислителя становится невозможным. Это означает, что в тех местах, где встречаются молекулы реагентов, возникает практиче­ски […]

Как и в других случаях [Л. 21 ], исследование уравнений теп­лового режима приводит к возможности существования двух типов процесса—гиетерезиеного (с воспламенением и потуханием) и плав­ного— бескризисного. Последний, однако, близок к кинетиче­скому горению в объеме факела. Поэтому обсуждение его в рамках квазигетерогенной схемы нецелесообразно. Рассмотрим более подробно критические, условия воспламене­ния и потухания. Эти условия определяются касанием […]

В качестве вводной теоретической задачи рассмотрим лами­нарное горение предварительно не перемешанных газов в свобод­ном пограничном слое, образованном при смешении двух плоско­параллельных потоков топлива и окислителя [Л. 43]. Как и в других случаях, результаты исследования ламинарного факела, опирающиеся на физически строгие уравнения, свободные от введения эмпирических данных, служат качественной моделью расчета турбулентного диффузионного факела. Более того, […]

В отличие от предыдущих глав, посвященных горению непере — мешанных газов, в этой глайе рассмотрим особенности, присущие турбулентному газовому факелу, возникающему при сжигании заранее подготовленной однородной смеси. В то время как при диффузионном горении газов горючая смесь топлива и окислителя образуется непосредственно в зоне горения, в гомогенном факеле к фронту пламени притекает готовая горючая газовая […]

К числу основных интегральных характеристик факела отно­сится его длина. Величина ее сравнительно легко может быть оп­ределена из опыта, а также из расчета. Ряд работ, посвященных теоретическому и экспериментальному определению длины факела, упоминался ранее. Для диффузионного факела зависимость длины его от основных определяющих факторов может быть получена из соображений размерности. Для ламинарного диффузионного фа­кела, развитие которого […]

В соответствии с общей постановкой задачи, изложенной в пре­дыдущем параграфе, представим фронт пламени в потоке однород­ной газовой смеси в виде поверхности сильного разрыва. На такой Поверхности косого теплового скачка [Л. 28] происходят в резуль­тате сгорания свежей смеси мгновенное тепловыделение и нагрев продуктов сгорания до максимальной температуры. На ней пре­терпевают разрыв скорость потока, давление, температура и […]