Для расчета турбулентного диффузионного факела могут в принципе применяться любые расчетные методы, развитые в теории турбулентных струй [Л. 1; 22]. Все они основаны на так называемых полуэмпирических теориях турбулентности [Л. 94 и др. ]. Поэтому от аналитически замкнутого расчета ламинарных струй и факела (см. § 1-2) их отличает необходимость введения некоторой эмпирической информации, заимствованной из […]
Архивы рубрики ‘ОСНОВЫ ТЕОРИИ ГАЗОВОГО ФАКЕЛА’
Расчет факела по скорости турбулентного юрениы


При заданной скорости турбулентного распространения пламени местоположение фронта пламени в гомогенном факеле однозначно определяется кинематическим соотношением В. А. Михельсона ‘-і arccos ~ -, (7-12) Где, как и раньше, иф — скорость потока свежей смеси перед фронтом; WT — скорость распространения пламени; — угол между вектором скорости и нормалью фронта. Значение WT может быть заимствовано из […]
О расчете диффузионного факела


Принято различать две формы прямоструйного факела — затопленный факел и спутный. В первом случае речь идет об истечении, струи топлива в пространство, заполненное неподвижным окислителем (например, воздухом), во втором — об истечении струи топлива в движущийся параллельно спутный поток окислителя. Второй случай, очевидно, является общим и содержит в себе в качестве Частного, при равенстве нулю […]
Тепловой режим гомогенного факела


В предыдущих параграфах задача о горении однородной газовой смеси в турбулентном факеле рассматривалась в одной из двух частных постановок. В первой из них газодинамический расчет фронта пламени — поверхности теплового скачка — дополняется предположением о максимальном отклонении потока. Во второй скорость турбулентного горения на фронте считалась заданной априори, Тем самым в неявном виде в основу […]
Плоский фронт пламени


Рассмотрим диффузионное горение в области турбулентного смешения двух спутных плоскопараллельных потоков газа — топлива и окислителя. Схема факела аналогична изображенной на рис. 1-2 для ламинарного горения. Она отличается, однако, от ламинарной прямолинейностью фронта пламени. Это следует из приведенного ниже решения, но может быть, как об этом говорилось в предыдущем параграфе, обосновано простейшими соображениями размерности. Действительно, […]
Расчет турбулентного факела


Выполним теперь аналогичный предыдущему расчет для турбулентного высокоскоростного диффузионного факела. Для решения воспользуемся расчетом по методу подобия ры2. Исходная система уравнений турбулентного пограничного слоя сжимаемого газа может быть записана в виде [Л. 22] (8-13) Эта система отличается от системы (6-1) тем, что в уравнении энергии стоит разность энтальпий торможения: Граничные условия для рассматриваемой задачи записываются […]
Факел конечного размера


С = Cr Ot + во о, — °° Т=0,5 Т=0 О Фф . уФ Arctg —— хф Ч . уФ arctg —— 1 0,8 0,7 1,6 1,8 1,92 2° 17′ 2°35′ 2°45′ 2,18 2,83 3,35 4°59′ 6°27′ 7=42′ Обратимся теперь к более общей и сложной (неавтомодельной) задаче о развитии турбулентного диффузионного факела конечного размера. […]
Расчет факела в скрещенных попях


Сильное воздействие на пламя могут оказать скрещенные электрическое и магнитное поля. Схематически такое течение показано на, рис. 9-1. Расчет течения для случая Е > иВ и, следовательно, / = оЕ может быть выполнен аналогично предыдущему. Для автомодельного решения, помимо задания зависимости Магнитного поля от координаты х в виде В = В0/f х, следует принять также […]
Затопленный факел


Для выяснения основных закономерностей развития прямо — струйного затопленного диффузионного турбулентного факела и сопоставления результатов расчета с экспериментальными данными была исследована аэродинамическая структура газового факела [Л. 44]. Опыты проводились на трех различных установках, отличающихся друг от друга размерами. Во всех случаях газ вытекал Из профилированного сопла с сильным поджатием. Это обеспечивало получение практически равномерного профиля […]
Сущность метода


Как отмечалось, прямым путем расчета факела, как и других случаев горения в потоке газа, было бы интегрирование основных уравнений, содержащих распределенные в объеме источники. Этот путь в виде аналитического решения задачи и даже численного расчета на ЭВМ весьма затруднителен из-за нелинейности основной системы дифференциальных уравнений (движения, энергии и диффузии) и наличия существенно нелинейных источников тепла […]